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RSS1993年 05卷 第03期
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1993, 05: 325-332.
摘要:
介绍了扫描型皮秒X射线分幅相机的分幅原理,主要技术指标的测试方法和结果。相机的动态空间分辨优于61p/mm,最短曝光时间75ps(FWHM),触发晃动(80％发次)小于±30ps,几何畸变小于±5％,达到现场实验诊断的要求。
介绍了扫描型皮秒X射线分幅相机的分幅原理,主要技术指标的测试方法和结果。相机的动态空间分辨优于61p/mm,最短曝光时间75ps(FWHM),触发晃动(80％发次)小于±30ps,几何畸变小于±5％,达到现场实验诊断的要求。
1993, 05: 333-343.
摘要:
介绍了1989～1992年在常温核聚变研究方面的主要进展。使用电解法观测到了中子和氚。使用气体放电法观测到了中子和X射线。使用气体升降温度压力循环法观测到了X光胶片感光现象,并初步弄清了感光原因。
介绍了1989～1992年在常温核聚变研究方面的主要进展。使用电解法观测到了中子和氚。使用气体放电法观测到了中子和X射线。使用气体升降温度压力循环法观测到了X光胶片感光现象,并初步弄清了感光原因。
1993, 05: 344-352.
摘要:
研制了用于核聚变中性束注入加热的15cm双潘宁强流离子源。该源用氢运行,在高压为30kV,脉宽为20ms时,获得引出电流20A,靶功率463kW,半角散1.6°。
研制了用于核聚变中性束注入加热的15cm双潘宁强流离子源。该源用氢运行,在高压为30kV,脉宽为20ms时,获得引出电流20A,靶功率463kW,半角散1.6°。
1993, 05: 353-358.
摘要:
介绍了用磁分析器和图象处理系统测量强流脉冲电子束能量及能散度的原理和实验研究工作,给出了西南流体物理研究所直线感应加速器的测量结果,电子束最可几能量为3.47 MeV,最大能量为3.51 MeV,能散度为1.0％,并给出了电子束的能谱分布曲线。磁分析器偏转半径为150mm,偏转角度为90°。
介绍了用磁分析器和图象处理系统测量强流脉冲电子束能量及能散度的原理和实验研究工作,给出了西南流体物理研究所直线感应加速器的测量结果,电子束最可几能量为3.47 MeV,最大能量为3.51 MeV,能散度为1.0％,并给出了电子束的能谱分布曲线。磁分析器偏转半径为150mm,偏转角度为90°。
1993, 05: 359-366.
摘要:
用量纲分析和数值计算相结合的方法,给出常参数放大器型毫米波自由电子激光基模辐射的饱和功率和饱和长度的一套定标定律。
用量纲分析和数值计算相结合的方法,给出常参数放大器型毫米波自由电子激光基模辐射的饱和功率和饱和长度的一套定标定律。
1993, 05: 367-373.
摘要:
在对实用分压器构型进行分析比较的基础上提出了一种补偿法。其特点是,采用高阻高压臂一级分压构型,利用低阻低压臂自身电感对分压器的对地分布电容进行抵偿。按这种方法设计的兆估级纳秒脉冲电阻分压器自身的方法响应上升时间约为1ns。
在对实用分压器构型进行分析比较的基础上提出了一种补偿法。其特点是,采用高阻高压臂一级分压构型,利用低阻低压臂自身电感对分压器的对地分布电容进行抵偿。按这种方法设计的兆估级纳秒脉冲电阻分压器自身的方法响应上升时间约为1ns。
1993, 05: 374-378.
摘要:
介绍一种用于计算电子束穿透薄层物质后的能谱分布的简单蒙特卡罗模拟方法,并对具可靠性进行了论证。利用这种方法对相对论性电子束泵浦强激光时,具有一定能谱分布的电子束穿透阳极膜,撑条(HIBACHI)及主膜后的能谱变化进行了模拟计算。
介绍一种用于计算电子束穿透薄层物质后的能谱分布的简单蒙特卡罗模拟方法,并对具可靠性进行了论证。利用这种方法对相对论性电子束泵浦强激光时,具有一定能谱分布的电子束穿透阳极膜,撑条(HIBACHI)及主膜后的能谱变化进行了模拟计算。
1993, 05: 379-384.
摘要:
通过实验研究了在自流工作状态下,XeCl准分子激光（λ=308nm,FWHM=21ns）对N2和SF6两种气体开关的触发特性。实验结果表明:（1）在p=0.1 MPa,开关工作电压90％VSB(VSB为开关的自击穿电压)时,XeCl激光对N2和SF6两种气体开关的触发阈值约为108W/cm2。（2）开关的触发延时和抖动随着激光能量和开关欠压比的增大而减小,当激光能量为33.8mJ,开关工作电压90％VSB(VSB=36.5kV)时,充N2开关的延时和抖动分别为85.5ns和400ps。相同欠压比下,SF6气体开关(VSB=52kV)的最小抖动度为2ns。（3）SF6气体开关的触发延时与用T.H.Martin公式计算的结果一致。
通过实验研究了在自流工作状态下,XeCl准分子激光（λ=308nm,FWHM=21ns）对N2和SF6两种气体开关的触发特性。实验结果表明:（1）在p=0.1 MPa,开关工作电压90％VSB(VSB为开关的自击穿电压)时,XeCl激光对N2和SF6两种气体开关的触发阈值约为108W/cm2。（2）开关的触发延时和抖动随着激光能量和开关欠压比的增大而减小,当激光能量为33.8mJ,开关工作电压90％VSB(VSB=36.5kV)时,充N2开关的延时和抖动分别为85.5ns和400ps。相同欠压比下,SF6气体开关(VSB=52kV)的最小抖动度为2ns。（3）SF6气体开关的触发延时与用T.H.Martin公式计算的结果一致。
1993, 05: 385-388.
摘要:
通过测量、分析CuCl2的激光诱导荧光并与氧碘化学激光器光腔中红光辐射的傅里叶变换光谱比较,认为红光辐射体是CuCl2。
通过测量、分析CuCl2的激光诱导荧光并与氧碘化学激光器光腔中红光辐射的傅里叶变换光谱比较,认为红光辐射体是CuCl2。
1993, 05: 389-393.
摘要:
通过实验,得到连续波氧碘化学激光器在氯气流量为50mmol/s时,输出功率达1kW。并测量了光束发散角,考查了光束发散角与功率及腔镜曲率半径的关系。
通过实验,得到连续波氧碘化学激光器在氯气流量为50mmol/s时,输出功率达1kW。并测量了光束发散角,考查了光束发散角与功率及腔镜曲率半径的关系。
1993, 05: 394-404.
摘要:
研究脉冲时间1.8ms,输出能量约200 J,光束发散角2mrad的自由振荡钕玻璃光束,经2m焦距透镜聚焦后穿过充有0～0.6MPa氨的热晕池(热晕池长1m)产十的整束热晕效应。用CCD系统测量激光束腰直径的时间积分值随氨气压的变化曲线及束腰光强空间分布图象,用数字显示式能量计测量热晕吸收系数,用硅光二极管—数字采集,分析仪—Roland绘图仪—计算机处理系统,测量激光中心光强随时间的变化曲线。用KDP倍频—高速分幅相机系统记录激光场强分布随时间的畸变。并用解析理论计算值与实验结果进行了分析比较。
研究脉冲时间1.8ms,输出能量约200 J,光束发散角2mrad的自由振荡钕玻璃光束,经2m焦距透镜聚焦后穿过充有0～0.6MPa氨的热晕池(热晕池长1m)产十的整束热晕效应。用CCD系统测量激光束腰直径的时间积分值随氨气压的变化曲线及束腰光强空间分布图象,用数字显示式能量计测量热晕吸收系数,用硅光二极管—数字采集,分析仪—Roland绘图仪—计算机处理系统,测量激光中心光强随时间的变化曲线。用KDP倍频—高速分幅相机系统记录激光场强分布随时间的畸变。并用解析理论计算值与实验结果进行了分析比较。
1993, 05: 405-414.
摘要:
研究了在辐射加热腔靶时x光通过诊断孔伴随着的堵口的物理过程。给出了两类感兴趣的物理状况的穿透率随时间变化与有关参量的定标规律。并且理论模型对于修正实验结果与反推腔体内部辐射场的信息很有用。
研究了在辐射加热腔靶时x光通过诊断孔伴随着的堵口的物理过程。给出了两类感兴趣的物理状况的穿透率随时间变化与有关参量的定标规律。并且理论模型对于修正实验结果与反推腔体内部辐射场的信息很有用。
1993, 05: 415-424.
摘要:
近几年来,在“神光”装置上进行了1.053 μm激光与平面靶及一系列柱形黑腔靶相互作用实验。用一台多道滤波—荧光X光能谱仪（FFS）测得各种靶发射的超热X射线谱,由谱推导超热电子温度Th和超热电子总能量Eh当照射靶单束激光能量Etar为400～670 J、脉宽τ=650～1150ps时,发现黑腔内明显存在两群服从Maxwell分布高能电子(Th=35～45keV;Thh=150～350kev),而且Ehe占Etar的份额为10％～12％。实验还表明:腔内的Ehe与非线性过程特征量（SRS）有较好的线性关系,因此推断出腔内超热电子产生的主要机制是受激Raman散射。在相同照射条件下,黑腔靶产生的超热电子比平面靶严重。
近几年来,在“神光”装置上进行了1.053 μm激光与平面靶及一系列柱形黑腔靶相互作用实验。用一台多道滤波—荧光X光能谱仪（FFS）测得各种靶发射的超热X射线谱,由谱推导超热电子温度Th和超热电子总能量Eh当照射靶单束激光能量Etar为400～670 J、脉宽τ=650～1150ps时,发现黑腔内明显存在两群服从Maxwell分布高能电子(Th=35～45keV;Thh=150～350kev),而且Ehe占Etar的份额为10％～12％。实验还表明:腔内的Ehe与非线性过程特征量（SRS）有较好的线性关系,因此推断出腔内超热电子产生的主要机制是受激Raman散射。在相同照射条件下,黑腔靶产生的超热电子比平面靶严重。
1993, 05: 425-432.
摘要:
铁电体阴极是一种具有很大发展潜力的新型高亮度、高重复率、强流电子束源。电子发射的基本机制是利用铁电体中的快极化反转产生的极化值变化,其转换时间为纳秒量级,因此,重复率可达数百兆赫;最大电子发射密度为1014/cm2;发射电流的大小取决于样品上激励电压的上升时间;发射电子的最大能量决定于样品厚度,初步估算,在电流强度相同的情况下,铁电阴极的亮度可比激光照射的光阴极高4倍,与传统电子源相比,它具备许多特殊的优点,本文报导了 E ∥ P 和 E ⊥ P 两种实验模式,测得的最大发射电流密度分别为12A/cm2和21A/cm2。
铁电体阴极是一种具有很大发展潜力的新型高亮度、高重复率、强流电子束源。电子发射的基本机制是利用铁电体中的快极化反转产生的极化值变化,其转换时间为纳秒量级,因此,重复率可达数百兆赫;最大电子发射密度为1014/cm2;发射电流的大小取决于样品上激励电压的上升时间;发射电子的最大能量决定于样品厚度,初步估算,在电流强度相同的情况下,铁电阴极的亮度可比激光照射的光阴极高4倍,与传统电子源相比,它具备许多特殊的优点,本文报导了 E ∥ P 和 E ⊥ P 两种实验模式,测得的最大发射电流密度分别为12A/cm2和21A/cm2。
1993, 05: 433-439.
摘要:
用数值计算方法研究了电子束脉冲宽度与滑移长度相差不多时远红外RFFEL(射频型自由电子激光)振荡器的起振问题。结果表明,在适当的失谐长度下能够抑制激光呆滞效应的发生,振荡器可以起振。采用不同腔长失谐方式,可以进一步提高功率和抽取效率。
用数值计算方法研究了电子束脉冲宽度与滑移长度相差不多时远红外RFFEL(射频型自由电子激光)振荡器的起振问题。结果表明,在适当的失谐长度下能够抑制激光呆滞效应的发生,振荡器可以起振。采用不同腔长失谐方式,可以进一步提高功率和抽取效率。
1993, 05: 440-444.
摘要:
采用准相对论的多组态Hartree-Fock(HFR)方法计算了类Li的Y离子(Z=39)的能级和振子强度,并且通过采用扭曲波方法计算自由电子的波函数,我们得到了由类He的基态到类Li的双激发态的自电离几率和双电子复合系数。在计算中,相对论质量—速度和Darwin修正都包含在哈密顿中。为了便于等离子体细致能级占据数密度的动力学计算,我们用一个解析表达式来表示作为自由电子温度函数的双电子复合速率系数,这个表达式精确地描写了从类He的基态到类Li的单激发态的双电子复合。
采用准相对论的多组态Hartree-Fock(HFR)方法计算了类Li的Y离子(Z=39)的能级和振子强度,并且通过采用扭曲波方法计算自由电子的波函数,我们得到了由类He的基态到类Li的双激发态的自电离几率和双电子复合系数。在计算中,相对论质量—速度和Darwin修正都包含在哈密顿中。为了便于等离子体细致能级占据数密度的动力学计算,我们用一个解析表达式来表示作为自由电子温度函数的双电子复合速率系数,这个表达式精确地描写了从类He的基态到类Li的单激发态的双电子复合。
1993, 05: 445-448.
摘要:
根据粗糙界面和大气湍流对传输激光束影响的相互统计独立性,给出了通过洁净大气湍流传输的椭圆高斯分布散斑场的非限制相位概率密度函数。
根据粗糙界面和大气湍流对传输激光束影响的相互统计独立性,给出了通过洁净大气湍流传输的椭圆高斯分布散斑场的非限制相位概率密度函数。
1993, 05: 449-453.
摘要:
基于最小束斑条件,提出一种光束质量的测试方法。用这种测试方法,在沿光轴的二个位置进行束宽测量,就可较正确给出束腰位置、束腰宽度、远场发散角和M2因子。
基于最小束斑条件,提出一种光束质量的测试方法。用这种测试方法,在沿光轴的二个位置进行束宽测量,就可较正确给出束腰位置、束腰宽度、远场发散角和M2因子。
1993, 05: 454-458.
摘要:
叙述了在闪光Ⅰ上用6MV轫致辐射实验标定快响应GaAs光电探测器的原理实验结果以及分析讨论。
叙述了在闪光Ⅰ上用6MV轫致辐射实验标定快响应GaAs光电探测器的原理实验结果以及分析讨论。
1993, 05: 459-463.
摘要:
为了测量黑腔靶X光引光效率、转换效率,我们设计了相应的分解靶(泄漏靶)实验,1989～1992年在“神光”装置上共进行了四次漏靶分解实验,利用灵敏度作了绝对标定的平响应X光二极管对漏靶注入孔、引光孔流出的X光角分布进行了测量,测出了x光角分布,得到了黑腔靶X光转换效率为50％～60％,引光效率约6％,为以后辐射驱动内爆研究的理论计算和靶的优化设计提供了重要的数据。
为了测量黑腔靶X光引光效率、转换效率,我们设计了相应的分解靶(泄漏靶)实验,1989～1992年在“神光”装置上共进行了四次漏靶分解实验,利用灵敏度作了绝对标定的平响应X光二极管对漏靶注入孔、引光孔流出的X光角分布进行了测量,测出了x光角分布,得到了黑腔靶X光转换效率为50％～60％,引光效率约6％,为以后辐射驱动内爆研究的理论计算和靶的优化设计提供了重要的数据。
1993, 05: 464-468.
摘要:
本工作测量了激光加热锗等离子体XUV光谱,对所测得的Ge ⅩⅫ谱线进行了辨认和分类。通过对各谱线的考察,找出了对电严密度敏感,对电子温度不敏感,波长在20nm左右的类钠离子3p—3d及3s—3p跃迁线,收集和计算了所需参数,给出谱线强度比随电子密度变化曲线,根据谱线强度比推导了锗等离子体的电子密度,并与理论计算结果进行了比较,二者符合较好。
本工作测量了激光加热锗等离子体XUV光谱,对所测得的Ge ⅩⅫ谱线进行了辨认和分类。通过对各谱线的考察,找出了对电严密度敏感,对电子温度不敏感,波长在20nm左右的类钠离子3p—3d及3s—3p跃迁线,收集和计算了所需参数,给出谱线强度比随电子密度变化曲线,根据谱线强度比推导了锗等离子体的电子密度,并与理论计算结果进行了比较,二者符合较好。
1993, 05: 469-471.
摘要:
介绍了用小孔阵列代替透镜阵列的孔阵波前传感器的原理,并用这种传感器直接测量了3.8 μm DF高功率激光束的相位面。
介绍了用小孔阵列代替透镜阵列的孔阵波前传感器的原理,并用这种传感器直接测量了3.8 μm DF高功率激光束的相位面。
1993, 05: 472-480.
摘要:
介绍了几种能替代常规共焦非稳腔的大模体积非稳腔,分析了这类新型非稳腔在提高高功率激光器光束质量方面的技术途径和方法,并评述了其有价值的应用前景。
介绍了几种能替代常规共焦非稳腔的大模体积非稳腔,分析了这类新型非稳腔在提高高功率激光器光束质量方面的技术途径和方法,并评述了其有价值的应用前景。
