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RSS1993年 05卷 第04期
推荐文章
1993, 05: 485-488.
摘要:
描述了利用脉冲光解碘原子激光器作为探测激光器测量连续波氧碘化学激光器小信号增益的方法与装置,给出了增益的测量结果,对实验结果和误差作了简单讨论。
描述了利用脉冲光解碘原子激光器作为探测激光器测量连续波氧碘化学激光器小信号增益的方法与装置,给出了增益的测量结果,对实验结果和误差作了简单讨论。
1993, 05: 489-492.
摘要:
连续波氧碘化学激光是利用化学方法产生的介稳态O2（1Δ）与基态碘原子共振传能,产生波长1.315μm的碘激光。介稳态O2（1Δ）在生成后离开发生器时,带有一定量的水蒸汽,必须冷却除去水分,否则对激光器性能影响很大,但过冷会使水蒸汽变成“冰晶微粒”进入光腔,增加光腔内的散射损耗。本文采用双光路法,利用He—Ne激光器作为探测激光,对O2（1Δ）在冷却过程中是否出现“冰晶微粒”并带入光腔内,造成散射损耗进行了测量,测得的散射损耗小于1％。这说明O2（1Δ）经过冷阱后进入光腔的质量非常好,这个结果也为今后光腔设计提供了一个腔内散射损耗的数据。
连续波氧碘化学激光是利用化学方法产生的介稳态O2（1Δ）与基态碘原子共振传能,产生波长1.315μm的碘激光。介稳态O2（1Δ）在生成后离开发生器时,带有一定量的水蒸汽,必须冷却除去水分,否则对激光器性能影响很大,但过冷会使水蒸汽变成“冰晶微粒”进入光腔,增加光腔内的散射损耗。本文采用双光路法,利用He—Ne激光器作为探测激光,对O2（1Δ）在冷却过程中是否出现“冰晶微粒”并带入光腔内,造成散射损耗进行了测量,测得的散射损耗小于1％。这说明O2（1Δ）经过冷阱后进入光腔的质量非常好,这个结果也为今后光腔设计提供了一个腔内散射损耗的数据。
1993, 05: 493-497.
摘要:
本文考虑了DOIL体系中关键的化学动力学过程,建立了一维预混简化模型,计算了超音速COIL中小信号增益、输出功率、体积比功率、化学效率等参量随腔压、腔温、工作物质配比的变化,并给出了超音速COIL最佳工作条件。
本文考虑了DOIL体系中关键的化学动力学过程,建立了一维预混简化模型,计算了超音速COIL中小信号增益、输出功率、体积比功率、化学效率等参量随腔压、腔温、工作物质配比的变化,并给出了超音速COIL最佳工作条件。
1993, 05: 498-504.
摘要:
1989年S.Yoshida首先发现红色荧光现象。由于它可能发展为可见光激光,很多研究小组都对它进行了深入研究。通过实验现已比较清楚,不论是可见还是近红外波段的辐射,都是CuCl2在不同激发态的发射所致。
1989年S.Yoshida首先发现红色荧光现象。由于它可能发展为可见光激光,很多研究小组都对它进行了深入研究。通过实验现已比较清楚,不论是可见还是近红外波段的辐射,都是CuCl2在不同激发态的发射所致。
1993, 05: 505-508.
摘要:
1990年原子能科学研究院建成一台百焦耳KrF激光器,最大能量输出达106焦耳。本文介绍激光器腔体主要结构参数的选定和激光实验。
1990年原子能科学研究院建成一台百焦耳KrF激光器,最大能量输出达106焦耳。本文介绍激光器腔体主要结构参数的选定和激光实验。
1993, 05: 509-520.
摘要:
模拟了强流电子束泵浦下,激光腔内的反应动力学过程,及不同注入时间、不同注入强度下注入锁定的激光生成、放大和输运过程。对实际非稳腔使用了一维伸展近似,并采用了预估—校正方法对光子输运方程进行求解。模拟结果表明,激光生成阶段,注入种子光源后,激光输出质量明显改善,使自发辐射部分受到了明显的抑制。得到了在不同注入强度、注入时间以及放大倍数下的激光输出的光谱特性,能量及各种效率的关系。发现锁定效果最佳时的注入时间出现在小信号增益峰值处。
模拟了强流电子束泵浦下,激光腔内的反应动力学过程,及不同注入时间、不同注入强度下注入锁定的激光生成、放大和输运过程。对实际非稳腔使用了一维伸展近似,并采用了预估—校正方法对光子输运方程进行求解。模拟结果表明,激光生成阶段,注入种子光源后,激光输出质量明显改善,使自发辐射部分受到了明显的抑制。得到了在不同注入强度、注入时间以及放大倍数下的激光输出的光谱特性,能量及各种效率的关系。发现锁定效果最佳时的注入时间出现在小信号增益峰值处。
1993, 05: 521-526.
摘要:
本文报导了STRS不稳定性的模拟实验结果,研究了正弦强度分布的小尺度扰动源在热晕介质中传播的不稳定性发展情况,对不同扰动空间周期、不同光功率下小尺度不稳定性的增长做了一些实验研究,证实了激光在介质传播中,热晕将导致小尺度不稳定性的指数增长。
本文报导了STRS不稳定性的模拟实验结果,研究了正弦强度分布的小尺度扰动源在热晕介质中传播的不稳定性发展情况,对不同扰动空间周期、不同光功率下小尺度不稳定性的增长做了一些实验研究,证实了激光在介质传播中,热晕将导致小尺度不稳定性的指数增长。
1993, 05: 527-532.
摘要:
利用1.315μm光解碘激光器在实际大气中作了大气透过率的测量,在中等能见度,相对湿度为64％和温度为21℃的条件下,平均透过率为0.78,同时用现有的数据库和计算程序作了计算比较,发现实验结果与计算值基本一致。
利用1.315μm光解碘激光器在实际大气中作了大气透过率的测量,在中等能见度,相对湿度为64％和温度为21℃的条件下,平均透过率为0.78,同时用现有的数据库和计算程序作了计算比较,发现实验结果与计算值基本一致。
1993, 05: 533-539.
摘要:
本文讨论了n（z,r）=n0（z）+n2（z）r2/re2型复折射率介质中的激光传输问题,给出了激光传输参数（光束半径和波阵面曲率）的演化公式。指出只要存在一定大小的n21,在传输过一段特征距离zc之后,将出现完全光导（即自相似模的传播）,而且自相似模是激光体系的特征模式。其传输参数只与n2有关,而与激光初始参数无关。自相似模必定是高斯球面波,而不是高斯平面波。
本文讨论了n（z,r）=n0（z）+n2（z）r2/re2型复折射率介质中的激光传输问题,给出了激光传输参数（光束半径和波阵面曲率）的演化公式。指出只要存在一定大小的n21,在传输过一段特征距离zc之后,将出现完全光导（即自相似模的传播）,而且自相似模是激光体系的特征模式。其传输参数只与n2有关,而与激光初始参数无关。自相似模必定是高斯球面波,而不是高斯平面波。
1993, 05: 540-544.
摘要:
当激光加热气溶胶粒子,所有气溶胶粒子都将吸热,部份吸收的热量将储存在内部构成一个热阱;部分加热周围空气,改变周围空气的温度分布。本文将现有连续激光加热单个气溶胶粒子热晕的理论引入群体气溶胶粒子,建立了群体气溶胶粒子加热空气的等效吸收系数公式,计算了不同类型的粒子的等效吸收系数以及延迟时间。
当激光加热气溶胶粒子,所有气溶胶粒子都将吸热,部份吸收的热量将储存在内部构成一个热阱;部分加热周围空气,改变周围空气的温度分布。本文将现有连续激光加热单个气溶胶粒子热晕的理论引入群体气溶胶粒子,建立了群体气溶胶粒子加热空气的等效吸收系数公式,计算了不同类型的粒子的等效吸收系数以及延迟时间。
1993, 05: 545-550.
摘要:
本文在傍轴波近似和等压近似下推导出通过均匀介质传播的高能激光束小尺度不稳定性的线性解析理论。对扰动量方程在横向上进行傅里叶变换、在纵向和时间上进行各自的拉普拉斯变换,可以得到扰动量的解析表达式。最后,通过拉普拉斯反演后求得扰动量之傅里叶分量的解析解是用传播核（或格林函数）Kk（z,t）来表示的。
本文在傍轴波近似和等压近似下推导出通过均匀介质传播的高能激光束小尺度不稳定性的线性解析理论。对扰动量方程在横向上进行傅里叶变换、在纵向和时间上进行各自的拉普拉斯变换,可以得到扰动量的解析表达式。最后,通过拉普拉斯反演后求得扰动量之傅里叶分量的解析解是用传播核（或格林函数）Kk（z,t）来表示的。
1993, 05: 551-556.
摘要:
本文利用时域分析方法讨论了自适应光学中的非等晕性以及相位梯度法克服非等晕性的适用性,并将位相补偿和位相梯度法补偿情况下的剩余位相结构函数和Strehl比的一般表达式,统一用传递函数H(f)来描述。该关系式不仅可分析非等晕性,同时可讨论大气平均风场和系统响应带宽对自适应光学系统补偿效率的影响。
本文利用时域分析方法讨论了自适应光学中的非等晕性以及相位梯度法克服非等晕性的适用性,并将位相补偿和位相梯度法补偿情况下的剩余位相结构函数和Strehl比的一般表达式,统一用传递函数H(f)来描述。该关系式不仅可分析非等晕性,同时可讨论大气平均风场和系统响应带宽对自适应光学系统补偿效率的影响。
1993, 05: 557-563.
摘要:
利用Mo/Si多层膜软X光反射镜实现了类氖锗软X光激光的双程放大,在顺接双靶总长28mm时,加与不加反射镜相比,软X光激光输出强度增强了40倍左右,已接近饱和;光束发散角减小,增益区厚度变薄,光束的空间相干性改善。当串接四靶总长为56mm时,加与不加反射的软X光激光输出强度没有明显的差异,表明已达到深度的增益饱和。
利用Mo/Si多层膜软X光反射镜实现了类氖锗软X光激光的双程放大,在顺接双靶总长28mm时,加与不加反射镜相比,软X光激光输出强度增强了40倍左右,已接近饱和;光束发散角减小,增益区厚度变薄,光束的空间相干性改善。当串接四靶总长为56mm时,加与不加反射的软X光激光输出强度没有明显的差异,表明已达到深度的增益饱和。
1993, 05: 564-574.
摘要:
本文从速率方程出发,讨论了类锂铝复合等离子体的激发态结构,衰减常数,反转率和小信号增益等表征介质增益特性的物理量以及它们随电子温度,电子密度和光子逃逸几率的变化。找到了进行类锂铝离子通过复合机制产生X光激光设计应创造的等离子体状态目标区域。还讨论了这些物理量随原子序数变化的定标律。
本文从速率方程出发,讨论了类锂铝复合等离子体的激发态结构,衰减常数,反转率和小信号增益等表征介质增益特性的物理量以及它们随电子温度,电子密度和光子逃逸几率的变化。找到了进行类锂铝离子通过复合机制产生X光激光设计应创造的等离子体状态目标区域。还讨论了这些物理量随原子序数变化的定标律。
1993, 05: 575-580.
摘要:
本文综述了黑腔靶的基本物理图象,给出了腔靶的能量吸收、X光转换、超热电子及非线性过程的实验定标律。
本文综述了黑腔靶的基本物理图象,给出了腔靶的能量吸收、X光转换、超热电子及非线性过程的实验定标律。
1993, 05: 581-584.
摘要:
本文利用自由电子激光(FEL)纵模统一理论讨论了光学速调管自由电子激光相干谐波的输出情况。从物理上分析了非对称光学速调管的设计,得出了采用非对称的光学速调管可使FEL的相干谐波输出提高近30％。
本文利用自由电子激光(FEL)纵模统一理论讨论了光学速调管自由电子激光相干谐波的输出情况。从物理上分析了非对称光学速调管的设计,得出了采用非对称的光学速调管可使FEL的相干谐波输出提高近30％。
1993, 05: 585-588.
摘要:
研制成功了一台主-被动对撞锁模的钕玻璃振荡器,激光脉冲宽度达到3ps强度起伏小于±6％,实验分析了影响振荡器稳定输出的几个原因。
研制成功了一台主-被动对撞锁模的钕玻璃振荡器,激光脉冲宽度达到3ps强度起伏小于±6％,实验分析了影响振荡器稳定输出的几个原因。
1993, 05: 589-594.
摘要:
通过对激光驱动Cu等离子体实验的分析,认为对于自动线匹配光泵浦类Ne铜,在适当的条件下能够达到粒子数反转;而能否获得可观的增益,取决于两等离子体的耦合方式及驱动泵浦靶的激光功率密度是否接近最佳值。
通过对激光驱动Cu等离子体实验的分析,认为对于自动线匹配光泵浦类Ne铜,在适当的条件下能够达到粒子数反转;而能否获得可观的增益,取决于两等离子体的耦合方式及驱动泵浦靶的激光功率密度是否接近最佳值。
1993, 05: 595-600.
摘要:
本文描述了用膜吸收法测量激光等离子体辐射温度空间分布的原理和方法给出了柱形缝靶轴向辐射温度随空间位置变化的特征,对测量结果进行了分析讨论。
本文描述了用膜吸收法测量激光等离子体辐射温度空间分布的原理和方法给出了柱形缝靶轴向辐射温度随空间位置变化的特征,对测量结果进行了分析讨论。
1993, 05: 601-607.
摘要:
地基强激光试验功率的核查是军备控制中的一个重要物理问题。本文提出了多探测器测量激光大气散射光的核查方案,给出了最佳的探测参数并研究了几种不同的估算激光功率的算法。
地基强激光试验功率的核查是军备控制中的一个重要物理问题。本文提出了多探测器测量激光大气散射光的核查方案,给出了最佳的探测参数并研究了几种不同的估算激光功率的算法。
1993, 05: 608-614.
摘要:
驻波加速管的电子反轰除和各种纵向运动因素有关外,还和横向运动因素有关。本文分析了横向运动因素对电子反轰的影响,指出由于横向运动,最终作反向运动的电子只有一部分能反轰到电子枪阴极表面,本文给出了计算反轰束流包络、反轰率、反轰电流及反轰功率的方法。
驻波加速管的电子反轰除和各种纵向运动因素有关外,还和横向运动因素有关。本文分析了横向运动因素对电子反轰的影响,指出由于横向运动,最终作反向运动的电子只有一部分能反轰到电子枪阴极表面,本文给出了计算反轰束流包络、反轰率、反轰电流及反轰功率的方法。
1993, 05: 615-622.
摘要:
用高速纹影诊断技术研究激光辐照下金属表面发生汽化的特征及蒸气发展运动过程,结合汽化模型给出了凝聚相表面温度与激光入射功率密度的关系。由实验得到了不同入射激光功率密度下汽化表面(凝聚相)温度,蒸气羽阵面速度,前驱空气冲击波速度。
用高速纹影诊断技术研究激光辐照下金属表面发生汽化的特征及蒸气发展运动过程,结合汽化模型给出了凝聚相表面温度与激光入射功率密度的关系。由实验得到了不同入射激光功率密度下汽化表面(凝聚相)温度,蒸气羽阵面速度,前驱空气冲击波速度。
1993, 05: 623-628.
摘要:
直线加速器中电荷束团的非线性效应是导致束流发射度增长的一个重要原因。本文给出了直线加速器中几种常见的横向非均匀电荷密度分布的有限长空间电荷束团所具有的非线性自场能,得到了由束团非均匀电荷密度分布引起的发射度增长。
直线加速器中电荷束团的非线性效应是导致束流发射度增长的一个重要原因。本文给出了直线加速器中几种常见的横向非均匀电荷密度分布的有限长空间电荷束团所具有的非线性自场能,得到了由束团非均匀电荷密度分布引起的发射度增长。
1993, 05: 629-632.
摘要:
介绍一种测量束流强度不大于50kA,能量不超过0.8MeV的小型法拉第筒。经标定,此法拉第筒上升前沿小于6ns。已用于契伦柯夫自由电子激光的传输束流测量。
介绍一种测量束流强度不大于50kA,能量不超过0.8MeV的小型法拉第筒。经标定,此法拉第筒上升前沿小于6ns。已用于契伦柯夫自由电子激光的传输束流测量。
