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RSS1992年 04卷 第02期
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1992, 04: 165-174.
摘要:
采用“多靶串接”设计,利用强度为0.8×1013～1.0×1013W/cm2,波长为1.05μm,脉宽约1ns的两路钕玻璃激光线聚焦辐照四块串接的平面厚锗靶,观察到波长为23.2和23.6nm的接近饱和的类Ne锗软X光激光输出。当总靶长为5.6cm时,这两种波长的软X光激光输出的GL值都达到16左右,沿靶法线和靶平面方向的发散角都只有3～4mrad。
采用“多靶串接”设计,利用强度为0.8×1013～1.0×1013W/cm2,波长为1.05μm,脉宽约1ns的两路钕玻璃激光线聚焦辐照四块串接的平面厚锗靶,观察到波长为23.2和23.6nm的接近饱和的类Ne锗软X光激光输出。当总靶长为5.6cm时,这两种波长的软X光激光输出的GL值都达到16左右,沿靶法线和靶平面方向的发散角都只有3～4mrad。
1992, 04: 175-180.
摘要:
用自行研制的X射线条纹晶体谱仪首次测量了线状锗等离子体的X射线时间分辨谱。给出了类Ne-锗L线共振线的时间演化过程,并用类Ne-锗L线共振线与其双电子俘获伴线的相对强度比粗估了锗等离子体的电子温度及其随时间的变化,实验给出了X光激光增益区介质的电子温度为400～760eV,同时给出了电子温度保持相对恒定的时间不小于90ps(电子温度变化小于2％)。
用自行研制的X射线条纹晶体谱仪首次测量了线状锗等离子体的X射线时间分辨谱。给出了类Ne-锗L线共振线的时间演化过程,并用类Ne-锗L线共振线与其双电子俘获伴线的相对强度比粗估了锗等离子体的电子温度及其随时间的变化,实验给出了X光激光增益区介质的电子温度为400～760eV,同时给出了电子温度保持相对恒定的时间不小于90ps(电子温度变化小于2％)。
1992, 04: 181-185.
摘要:
由于等离子体柱中有垂直于轴向的电子密度梯度,致使X光激光在等离子体柱内传播时发生折射。折射效应限制了增益区的长度,采用“双靶对接”的实验方法,能有效地抑制折射的影响。本文从理论上阐述了折射效应对激光增益的影响相当于在小讯号增益系数上加了一个负项;并给出X光激光出靶端的强度角分布及偏离轴向的折射角;为“双靶对接”实验提供靶面的夹角值。理论计算结果与实验结果符合得很好。
由于等离子体柱中有垂直于轴向的电子密度梯度,致使X光激光在等离子体柱内传播时发生折射。折射效应限制了增益区的长度,采用“双靶对接”的实验方法,能有效地抑制折射的影响。本文从理论上阐述了折射效应对激光增益的影响相当于在小讯号增益系数上加了一个负项;并给出X光激光出靶端的强度角分布及偏离轴向的折射角;为“双靶对接”实验提供靶面的夹角值。理论计算结果与实验结果符合得很好。
1992, 04: 186-200.
摘要:
研究电子与离子碰撞激发过程,在波恩近似下,用多组态平面波与多组态库仑波方法计算振子强度与碰撞强度,并且编制了相应程序MCPBA(九)和MCCBX(九)。以四个组态、27个能级的类Ne-锗为例,从基态开始激发。用MCPBA(九)计算了13个包含直接碰撞的过程。用MCCBX(九)给出了全部26个交换效应的碰撞强度。考虑了不同离子波函数对碰撞强度的影响。还与国外扭曲波计算数据进行了比较。结果表明,对某些激发过程必须进行多组态计算,改进离子波函数的计算甚至比改进碰撞电子波函数更为重要。
研究电子与离子碰撞激发过程,在波恩近似下,用多组态平面波与多组态库仑波方法计算振子强度与碰撞强度,并且编制了相应程序MCPBA(九)和MCCBX(九)。以四个组态、27个能级的类Ne-锗为例,从基态开始激发。用MCPBA(九)计算了13个包含直接碰撞的过程。用MCCBX(九)给出了全部26个交换效应的碰撞强度。考虑了不同离子波函数对碰撞强度的影响。还与国外扭曲波计算数据进行了比较。结果表明,对某些激发过程必须进行多组态计算,改进离子波函数的计算甚至比改进碰撞电子波函数更为重要。
1992, 04: 201-208.
摘要:
在微波放电系统中,对NH3-F-F2-CF3I体系进行研究,结果表明,向IF（X）传能的诸多媒介中,N2（A）及N（2D）起着主要作用,并且这一结论在经微波激发后的N2与CF3I的直接反应中得到了进一步证实。
在微波放电系统中,对NH3-F-F2-CF3I体系进行研究,结果表明,向IF（X）传能的诸多媒介中,N2（A）及N（2D）起着主要作用,并且这一结论在经微波激发后的N2与CF3I的直接反应中得到了进一步证实。
1992, 04: 209-214.
摘要:
利用KrF激光泵浦高压H2,在同轴前向的受激拉曼散射（SRS）作用下,产生受激拉曼放大,1阶Stokes光对泵浦光的转换效率为17.2％,并对影响放大过程和转换效率的若干因素作了分析。
利用KrF激光泵浦高压H2,在同轴前向的受激拉曼散射（SRS）作用下,产生受激拉曼放大,1阶Stokes光对泵浦光的转换效率为17.2％,并对影响放大过程和转换效率的若干因素作了分析。
1992, 04: 215-222.
摘要:
采用单缝单针法测量电子枪束流的发射度。用可移动的宽0.1mm单缝取样,与缝平行的直径为0.1mm匀速运动的探针接收穿过狭缝的束流。
缝、针距离为59mm,角分辨率为3.4mrad,系统最大接收度为0.64cm·rad。缝、针间设有平行度调节装置,提高了测量精度;狭缝板设有水冷结构,可承受较大的束流功率,采用良好的屏蔽及合理的二次电子抑制结构,清晰地测出了10-10A量级的弱信号电流。所测相图的相对误差约为8％。利用该装置方便地测得了电子枪高压、栅控脉冲电压、阴极温度、脉冲流强等不同条件下的发射度变化。
采用单缝单针法测量电子枪束流的发射度。用可移动的宽0.1mm单缝取样,与缝平行的直径为0.1mm匀速运动的探针接收穿过狭缝的束流。
缝、针距离为59mm,角分辨率为3.4mrad,系统最大接收度为0.64cm·rad。缝、针间设有平行度调节装置,提高了测量精度;狭缝板设有水冷结构,可承受较大的束流功率,采用良好的屏蔽及合理的二次电子抑制结构,清晰地测出了10-10A量级的弱信号电流。所测相图的相对误差约为8％。利用该装置方便地测得了电子枪高压、栅控脉冲电压、阴极温度、脉冲流强等不同条件下的发射度变化。
1992, 04: 223-227.
摘要:
从当前脉冲束设计中经常出现的一个问题入手,以曲线坐标为例详细介绍了如何从粒子在位形空间坐标系中的向量运动方程出发,严格地推导六维粒子动力学方程的一般方法。
从当前脉冲束设计中经常出现的一个问题入手,以曲线坐标为例详细介绍了如何从粒子在位形空间坐标系中的向量运动方程出发,严格地推导六维粒子动力学方程的一般方法。
1992, 04: 228-232.
摘要:
对Marx发生器放电回路进行了理论分析,给出了放电回路的计算程序,并在并在理论分析的基础上设计,制作了一台输出电压幅值高于160kV,脉冲前沿小于5ns的高压陡脉冲发生器。
对Marx发生器放电回路进行了理论分析,给出了放电回路的计算程序,并在并在理论分析的基础上设计,制作了一台输出电压幅值高于160kV,脉冲前沿小于5ns的高压陡脉冲发生器。
1992, 04: 233-238.
摘要:
罗柯夫斯基线圈是测量陡脉冲电流的一种重要装置,其方波响应上升时间能达到纳秒量级,但是,它只能在一定频率范围内作线性测量。为了更好地分析罗柯夫斯基线圈测量灵敏度的频率特性,本文介绍了对西安交通大学研制的该线圈作的频率响应特性测定结果。
文中着重介绍了频响测量的点频法,并叙述了有关影响因素。例如:对信号源、标准电压表、匹配负载等一些专门要求。给出了实测曲线,还介绍了线圈本身各种集中参数的测量结果。
罗柯夫斯基线圈是测量陡脉冲电流的一种重要装置,其方波响应上升时间能达到纳秒量级,但是,它只能在一定频率范围内作线性测量。为了更好地分析罗柯夫斯基线圈测量灵敏度的频率特性,本文介绍了对西安交通大学研制的该线圈作的频率响应特性测定结果。
文中着重介绍了频响测量的点频法,并叙述了有关影响因素。例如:对信号源、标准电压表、匹配负载等一些专门要求。给出了实测曲线,还介绍了线圈本身各种集中参数的测量结果。
1992, 04: 239-244.
摘要:
采用激光反射率多路测试仪,测量了LY12铝平面靶对1.06μm激光的反射率和反射激光强度的空间分布。在大气、室温环境下,靶表面粗糙度为1.6～3.2μm,激光功率密度由16.8kW/cm2上升至60.8kW/cm2时,长脉冲激光反射率由0.90降至0.80。激光功率密度为283MW/cm2时的短脉冲激光反射率为0.78。而激光反射率和反射激光强度空间分布与靶的温度场、后退的烧蚀面光学特性及蒸汽羽对激光的吸收性质有关。
采用激光反射率多路测试仪,测量了LY12铝平面靶对1.06μm激光的反射率和反射激光强度的空间分布。在大气、室温环境下,靶表面粗糙度为1.6～3.2μm,激光功率密度由16.8kW/cm2上升至60.8kW/cm2时,长脉冲激光反射率由0.90降至0.80。激光功率密度为283MW/cm2时的短脉冲激光反射率为0.78。而激光反射率和反射激光强度空间分布与靶的温度场、后退的烧蚀面光学特性及蒸汽羽对激光的吸收性质有关。
1992, 04: 245-250.
摘要:
考察了不同离子、离子能量、离子束流密度等制备参数对离子辅助沉积的TiO2、ZrO2和SiO2薄膜的折射率、吸收和激光损伤阈值等光学特性的影响。
考察了不同离子、离子能量、离子束流密度等制备参数对离子辅助沉积的TiO2、ZrO2和SiO2薄膜的折射率、吸收和激光损伤阈值等光学特性的影响。
1992, 04: 251-254.
摘要:
介绍一种用温度自补偿电阻应变计测量激光引起的固体的快速热应变的方法,并对铝合金材料进行了实际测量。结果表明,用温度自补偿电阻应变计方法测量秒量级强激光辐照下固体材料的快速热应变是可行的。
介绍一种用温度自补偿电阻应变计测量激光引起的固体的快速热应变的方法,并对铝合金材料进行了实际测量。结果表明,用温度自补偿电阻应变计方法测量秒量级强激光辐照下固体材料的快速热应变是可行的。
1992, 04: 255-259.
摘要:
描述了薄膜镜面因激光辐照产生的波纹现象,对产生机理进行了分析,提出热导波模型。热导波模型比通常的光学模型能更好的解释波纹现象。
描述了薄膜镜面因激光辐照产生的波纹现象,对产生机理进行了分析,提出热导波模型。热导波模型比通常的光学模型能更好的解释波纹现象。
1992, 04: 260-268.
摘要:
相对论性电子束-等离子体装置是一种具有很大潜力的新型高功率微波源。本文对电子束密度与等离子体密度之比nb/np≈0.01时,束-等离子体相互作用产生频率为ωp的微波辐射过程进行了研究。利用线性和非线性（扎哈罗夫）色散关系,对存在的主要不稳定性进行了分析。着重推导了不稳定静电波转变为电磁波的参量衰变色散关系,由此得到了束-等离子体系统的辐射率。最后,对能量由电子束动能转移到等离子体波,再转变为电磁辐射和加热等离子体的过程建立了数理模型。
相对论性电子束-等离子体装置是一种具有很大潜力的新型高功率微波源。本文对电子束密度与等离子体密度之比nb/np≈0.01时,束-等离子体相互作用产生频率为ωp的微波辐射过程进行了研究。利用线性和非线性（扎哈罗夫）色散关系,对存在的主要不稳定性进行了分析。着重推导了不稳定静电波转变为电磁波的参量衰变色散关系,由此得到了束-等离子体系统的辐射率。最后,对能量由电子束动能转移到等离子体波,再转变为电磁辐射和加热等离子体的过程建立了数理模型。
1992, 04: 269-276.
摘要:
简述相对论返波管的基本原理,详细介绍了实验装置与测试方法,报导了初步实验结果,在3cm波段峰值功率约98MW,效率10％左右。
简述相对论返波管的基本原理,详细介绍了实验装置与测试方法,报导了初步实验结果,在3cm波段峰值功率约98MW,效率10％左右。
1992, 04: 277-283.
摘要:
依照受激拉曼散射（SRS）半经典理论从物质激发感应出的三阶非线性极化率X(3)出发,在强激光长程传输受激拉曼散射中建立了泵浦（传输）激光相位与斯托克斯（Stokes）光强相耦合的理论模型。它清楚地说明了SRS效应影响泵浦激光光束特性,其中包括时间特性及空间特性（光束质量）的物理机制及影响因素。理论分析与实验结果符合得较好。实验还测得了不同转换效率ηs情况下传输后的泵浦光及Stokes光的时间过程特性。结果表明,在小转换效率的条件下,泵浦光时间特性基本不受SRS效应的影响;而当转换效率ηs>5％时,泵浦光脉宽随ηs增大而被逐渐压缩。
依照受激拉曼散射（SRS）半经典理论从物质激发感应出的三阶非线性极化率X(3)出发,在强激光长程传输受激拉曼散射中建立了泵浦（传输）激光相位与斯托克斯（Stokes）光强相耦合的理论模型。它清楚地说明了SRS效应影响泵浦激光光束特性,其中包括时间特性及空间特性（光束质量）的物理机制及影响因素。理论分析与实验结果符合得较好。实验还测得了不同转换效率ηs情况下传输后的泵浦光及Stokes光的时间过程特性。结果表明,在小转换效率的条件下,泵浦光时间特性基本不受SRS效应的影响;而当转换效率ηs>5％时,泵浦光脉宽随ηs增大而被逐渐压缩。
1992, 04: 291-298.
摘要:
采用新研制的BF3计数管阵列测量激光驱动（包括间接驱动和混合驱动）充DT玻璃微球靶内爆中子产额。着重介绍BF3计数管阵列的设计及特点,高压门电路的研制和1990年在上海“神光”装置上的测量结果。
采用新研制的BF3计数管阵列测量激光驱动（包括间接驱动和混合驱动）充DT玻璃微球靶内爆中子产额。着重介绍BF3计数管阵列的设计及特点,高压门电路的研制和1990年在上海“神光”装置上的测量结果。
1992, 04: 299-304.
摘要:
根据于敏教授的自由电子激光纵模统一理论,推导了磁场含有随机误差影响时光场的小信号增益和指数增益。并且结合曙光一号FEL装置,给出了指数增益区磁场随机误差σ与增益参数g0的定标关系。同时利用三维WAGFEL程序详细地模拟计算了磁场随机误差对自由电子激光增益和饱和增益的影响。线性理论的结果得到了模拟计算的证实。
根据于敏教授的自由电子激光纵模统一理论,推导了磁场含有随机误差影响时光场的小信号增益和指数增益。并且结合曙光一号FEL装置,给出了指数增益区磁场随机误差σ与增益参数g0的定标关系。同时利用三维WAGFEL程序详细地模拟计算了磁场随机误差对自由电子激光增益和饱和增益的影响。线性理论的结果得到了模拟计算的证实。
1992, 04: 305-313.
摘要:
给出了等效折射率横向分布为二次型函数情况下的三维光场方程的本征模。它是非厄密算符的双正交基。利用这套双正交基可以实现微扰展开来处理自由电子激光的三维问题。以光导现象为例,得到了由于电子束中心偏离而引起光束重心的离轴行为的方程。
给出了等效折射率横向分布为二次型函数情况下的三维光场方程的本征模。它是非厄密算符的双正交基。利用这套双正交基可以实现微扰展开来处理自由电子激光的三维问题。以光导现象为例,得到了由于电子束中心偏离而引起光束重心的离轴行为的方程。
1992, 04: 314-318.
摘要:
介绍一种高性能小周期摇摆器的设计。采用槽型定位的分离状磁块,实现了磁场的半周期调节,对该摇摆器模型进行的测量表明,当摇摆器的周期λw=10mm,磁极间隙δ为5mm时,峰值磁场Bw=0.35T,磁场最大偏差δBw/Bw<1.25％。
介绍一种高性能小周期摇摆器的设计。采用槽型定位的分离状磁块,实现了磁场的半周期调节,对该摇摆器模型进行的测量表明,当摇摆器的周期λw=10mm,磁极间隙δ为5mm时,峰值磁场Bw=0.35T,磁场最大偏差δBw/Bw<1.25％。
